配速法解复合场一般曲线运动
带电粒子在正交的匀强磁场和匀强电场(或重力场)所形成的复合场中运动,若所受洛伦兹力与电场力(或重力)不平衡,电场力(或重力)会改变粒子的速度,而速度的变化又会使洛伦兹力不断变化,使粒子做复杂的曲线运动,它的轨迹不是圆,也不是抛物线,而是旋轮线 ,就是行驶的汽车轮子上某点的运动轨迹.
旋轮线的运动可以分解为绕圆心的圆周运动(母圆)和圆心的平动.
受速度选择器 的启发,配速法就是"无中生有"配上一个速度,配上的速度所对应的洛伦兹力和电场力(或重力)抵消.
带电粒子在速度选择器中的运动
如果粒子的速度v=E/B,就有qvB=qE,粒子轨迹为直线,若粒子的速度大于或小于E/B,粒子的轨迹就不再是直线而是比较复杂的曲线。这种曲线既不是圆弧也不是抛物线,数学上把这种轨迹称为"摆线"、"最速降线"、"旋轮线".
①绕圆心转动速度等于圆心平动速度 (相当汽车轮子不打滑)
②绕圆心转动速度大于圆心平动速度 (相当汽车轮子原地打转)
③绕圆心转动速度小于等于圆心平动速度 (相当汽车轮子刹车滑行)
常用方法:动能定理和牛顿第二定律
特殊方法:配速法
配速法步骤:
①找到电场力(或重力)
②配上一个电场力(或重力)等大反向的洛伦兹力
③配上一个和所配洛伦兹力对应的速度
③补偿所配的速度
特点:
①最大速度圆心平动速度和绕圆心转动速度之和;最小速度圆心平动速度和绕圆心转动速度之差.
②最高点或最低点距圆心为R.
③一拱周期为2πm/qB.
例题:如图所示,匀强电场E的方向竖直向下,匀强磁场B的方向垂直纸面向里,粒子质量为m(重力不计),电荷量为 q,以水平速度v₀从左侧射入,且V₀ E/B.
例题:如右图所示,在垂直纸面向内的匀强磁场B和竖直向下的电场E中,有一质量m、带电量十q粒子由点P无初速释放,请分析它的运动,求:
(1)粒子向下运动的最大位移dm。
(2)粒子运动过程中的最小速度和Vmin最大速度Vmax
【解析】
【轨迹】
例题:如图所示,二维坐标系中存在着垂直纸面向内的匀强磁场B和竖直向下的匀强电场E,一电子从坐标原点处静止释放,求电子在y轴方向运动的最大距离yₘ。(电子的重力不计)。
例题:如图所示,xOy坐标平面在竖直平面内,x轴沿水平方向,y轴正方向竖直向上,在图示空间内有垂直于xOy平面的水平匀强磁场.一带电小球从O点由静止释放,运动轨迹如图中曲线.关于带电小球的运动,下列说法中正确的是(BD)
A.OAB轨迹为半圆
B.小球运动至最低点A时速度最大,且沿水平方向
C.小球在整个运动过程中机械能不守恒
D.小球在A点时受到的洛伦兹力大于重力
【解析】配上一个速度v₁,使得qv₁B=mg,补偿速度v₂=v₁,
例题:在场强为B的水平匀强磁场中,一质量为m、带正电q的小球在O点静止释放,小球的运动曲线如图所示。已知此曲线在最低点的曲率半径为该点到x轴距离的2倍,重力加速度为g。求:
(1)小球运动到任意位置P(x,y)处的速率v.
(2)小球在运动过程中第一次下降的最大距离ym.
(3)当在上述磁场中加一竖直向上场强为E(E mg/q)的匀强电场时,小球从O静止释放后获得的最大速率vₘ.
例题:如图甲,空间存在一范围足够大的垂直于xOy平面向外的匀强磁场,磁感应强度大小为B。让质量为m,电量为q(q 0)的粒子从坐标原点O沿xOy平面以不同大小和方向的初速度入射到该磁场中。不计重力和粒子间的影响。
(1)若粒子以初速度v₁沿y轴正向入射,恰好能经过x轴上的A(a,0)点,求v₁的大小;
(2)已知一粒子的初速度大小为v(v v₁),为使该粒子能经过A(a,0)点,其入射角θ(粒子初速度与x轴正向的夹角)有几个?并求出对应的sinθ值;
(3)如图乙,若在此空间再加入沿y轴正向、大小为E的匀强电场,一带电粒子从O点以初速度v₀沿y轴正向发射,研究表明:带电粒子在xOy平面内做周期性运动,且在任一时刻,粒子速度的x分量vₓ,与其所在位置的纵坐标成正比,比例系数与场强大小E无关。求该粒子运动过程中的最大速度值vₘ。
【配速法】
例题:如图所示,已知圆盘的半径为R,竖直放在水平面上,开始时圆盘边缘上的一点P位于坐标原点,当圆盘在轨道水平面上沿直线以角速度ω无滑动向前滚动时,圆盘上的固定点P的运动轨迹为旋轮线。试推导圆轮边缘上的固定点P的运动轨迹方程.
解析
利用几何法推导方程。建立直角坐标系如图所示,开始时圆轮的顶点位于坐标原点,与x轴相切,当圆盘沿水平轴匀速滚动时,设某时刻轮缘上固定点P的坐标为P(x,y),半径转过的圆心角为θ,圆轮在x轴方向的位移等于弧长s Rθ Rωt,O′点坐标为(ωRt,R).
P点的轨迹方程为:
(x-ωRt)²+(y-R)²=R²
P点的坐标为:
x s一Rsinθ R(θ-sinθ),
y R一Rcosθ R(1-cosθ).
P点的参数方程为:
x R(ωt一sinωt),
y R(1一cos ωt).
旋轮线曲率半径:
旋轮线四个性质:
①旋轮线的长度等于旋转圆直径的4倍,是一个不依赖于π的有理数;
证明:在旋轮线上取一小段弧元ds,则(ds)² (dx)² (dy)²
因为:x Rθ-Rsinθ;y=R-Rcosθ,所以dx R(1-cosθ)dθ;dy Rsin θdθ(ds)² R²(1-cosθ)²(dθ)² R² sin²θ(dθ)² 2R²(dθ)²(1-cosθ) 4R²(dθ)² sin²(θ/2)
ds 2 Rdθsin(θ/2),
旋轮线长度s 2R ₀²ᴾᴵdθ -4R ₀²ᴾᴵdcosθ/2 8R
②旋轮线在弧线下的面积,是旋转圆面积的三倍;
③圆上描出旋轮线的那个点,具有不同的速度,在某个特定的地方它甚至是静止的;
④当弹子从一个摆线形状的光滑容器的不同点放开时,会同时到达底部。
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